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Diversidad Espacial y Entrelazado de Bit en Comunicaciones

Móviles Multitasa con Desvanecimientos de Plazo Corto

Debido al grande consumo que se presenta año tras año con el crecimiento de los clientes en lo que respecta a las comunicaciones móviles es considerable estudiar los posibles efectos de tener tráfico variable y altas tasas de transmisión en el diseño del sistema

Los sistemas de comunicaciones móviles de tercera (3G) y cuarta generación (4G), están pensados para ofrecer

Servicios multimedia, acceso inalámbrico a Internet y altas tasas de transmisión Dichos servicios se caracterizan por cursar distintos tipos de tráfico, cada uno con prioridad y ancho de banda diferente. El estándar europeo de 3G WCDMA ofrece diferentes tasas de transmisión (de, hasta 384 Kbps), mediante el uso de códigos con factor de esparcimiento variable ortogonal (OVSF). Los estándares de redes inalámbricas IEEE 802.11a, e IEEE 802.11g también ofrecen varias tasas de transmisión a los usuarios mediante variaciones en los parámetros de la capa física.

Sin embargo, aún existen problemas asociados a la transmisión multitasa, muchos de ellos están relacionados Con los efectos del canal en las señales que se propagan a través de el. Por esto último, es necesario conocer las Características del canal, con el fin de crear métodos para disminuir los efectos no deseados y mejorar la calidad del Servicio. Se han diseñado e implementado diferentes técnicas para mejorar la calidad de la señal recibida, y Aunque en los últimos años se han utilizado algunas de esas técnicas en sistemas con tasa de transmisión variable, aún se continúa investigando este tema.

DESCRIPCIÓN DEL CANAL RADIO

Las variaciones en la intensidad de las señales que se transmiten en el canal radio se clasifican como de plazo largo y plazo corto. Los desvanecimientos de plazo largo representan la atenuación de la potencia promedio de la señal, ó las perdidas por trayectoria debidas al desplazamiento sobre áreas grandes. Los desvanecimientos de plazo corto se refieren a los cambios dramáticos en la amplitud y en la fase de la señal, como resultado de Cambios pequeños en la distancia entre el transmisor (Tx) y el receptor (Rx) Uno de los fenómenos que se presentan en el canal radio y que más afecta a las señales que viajan a través de el, es el de la propagación multitrayectorias. Esto se refiere a que si se transmite una señal s(t) por éste medio, llegarán al receptor múltiples componentes (ecos) de s(t), que viajaron por trayectorias diferentes, cada uno con factores de atenuación, corrimientos de fase, y tiempos de arribo diferentes, los cuales son producto de los mecanismos de reflexión, difracción y dispersión. Los desvanecimientos de plazo largo son provocados principalmente por el mecanismo de la reflexión, mientras que los desvanecimientos de plazo corto son ocasionados principalmente por el mecanismo de la dispersión. La propagación multitrayectorias se manifiesta como el ensanchamiento de la señal en el tiempo.

Por otra parte, si se considera el movimiento relativo entre Tx y Rx, los desvanecimientos se manifestarán por la variación del canal en el tiempo, esto se debe a que los efectos del canal en la señal transmitida variarán de una posición (tiempo) a otra, ya que la posición de los objetos con los que se refleja, difracta y dispersa la señal, también cambiará. El modelo clásico del canal radio lo describe como un filtro lineal variante en el tiempo, cuya respuesta al impulso

h( t;r ) = n1n(t)an(t) ejθn(t)s(r-tn(t))

Como se mencionó anteriormente, los ecos de la señal que se propaga en el canal, llegan al Rx con diferentes retardos. Si se grafica la intensidad de los ecos contra el retardo con el que llegan, se tiene lo que se conoce como el perfil de potencia del retardo (PPR), y el tiempo que hay entre la llegada del primer eco significativo y el último eco significativo se conoce como el retardo máximo excesivo (Tm). Lo anterior es la manifestación del ensanchamiento de la señal en el tiempo. Si Tm es mayor que la duración del símbolo (Ts), habrá interferencia entre símbolos (ISI) debido a que se recibirán ecos correspondientes al símbolo n 1 en el tiempo en que se recibe al símbolo n. Se puede hacer una descripción semejante desde el dominio de la frecuencia, ya que a partir del PPR se obtiene el ancho de banda de coherencia mediante la siguiente relación

fo =1/ Tm

en donde fo es el ancho de banda de coherencia y establece la cota máxima para que la señal transmitida no se vea afectada por la distorsión causada por ISI.

El ancho de banda de coherencia es el ancho de banda en donde el canal trata a los componentes frecuencia les de la Señal transmitida s(t), con aproximadamente la misma ganancia en amplitud y en fase. Si el ancho de banda de s(t) es menor que el ancho de banda de coherencia, se producirán desvanecimientos planos en frecuencia y Solamente se tendrá una degradación en la SNR, en el caso contrario, se tendrán desvanecimientos selectivos en Frecuencia, que son los que provocan la distorsión por ISI. El ancho de banda de coherencia se puede calcular también mediante la transformada de Fourier (TF) del PPR ó por la auto correlación de la respuesta del canal en función de la frecuencia Desde el punto de vista de la variación del canal en el tiempo, el intervalo de tiempo en que el canal permanece de manera correlacionada se conoce como tiempo de coherencia (To). To indica el tiempo en el que las características del canal permanecen relativamente constantes, es decir, el canal muestra un comportamiento invariante en el tiempo. To establece la duración mínima del símbolo para evitar ISI, ya que si Ts es mayor que To el símbolo se distorsionará y habrá ISI. A este tipo de desvanecimientos se les llama desvanecimientos rápidos.

Cuando Ts es menor que To se tendrán desvanecimientos lentos, cuyo efecto es producir una degradación en la SNR. Este tipo de comportamiento se puede analizar también desde el dominio de la frecuencia mediante la TF de la auto correlación de la respuesta del canal en función del tiempo, obteniéndose el espectro Doppler

CONTRAMEDIDAS

No se puede utilizar simplemente un código corrector de errores para mejorar el Rendimiento del sistema, ya que la probabilidad de error es aproximadamente del 50%. Sin embargo, se pueden Emplear diferentes técnicas para mejorar el BER y aproximarlo al BER del canal AWGN.

Para contrarrestar los efectos de los desvanecimientos rápidos

  • modulación robusta y no-coherente Como GMSK,
  • ó diferencial coherente como 8-PSK diferencial
  • combinación de entrelazado con corrección de errores y algún tipo de filtrado

Para contrarrestar los efectos de los desvanecimientos selectivos en frecuencia

  • Técnicas de igualación de canal adaptativa
  • Esquema de modulación de espectro esparcido (SS) como CDMA de secuencia directa ó modulación multiportadora como OFDM

Técnicas para aproximar a el BER

  • Igualación de Canal

Los igualadores de canal pretenden disminuir la ISI introducida por el canal. Esto se hace utilizando un banco de filtros adaptativos para disminuir las distorsiones de amplitud y de fase, ocasionadas por la propagación multitrayectorias del canal Un método comúnmente utilizado para remover la ISI en receptores con alta relación señal a ruido, es la técnica conocida como zero-forcing equalization (ZF), la cual aplica inversión de canal a la señal recibida. El coeficiente de igualación está dado por [11]:

G Zf = h* (t)/ h(t) 2

En donde GZF es el coeficiente de igualación, * denota el complejo conjugado y h(t) es el vector del canal.

Entrelazado de bit

Debido a que los errores se presentan a ráfagas en el canal radio, se utilizan técnicas de entrelazado y códigos correctores de errores para disminuir el BER. Básicamente, existen dos tipos de entrelazado, el entrelazado de símbolo y el entrelazado de bit. el entrelazado de bit, es el proceso en el cual los bits no son transmitidos en el orden en que fueron generados, sino que son colocados en un buffer y transmitidos utilizando un patrón de permutación conocido tanto por el transmisor como por el receptor. Con esta técnica, los errores aparecen aislados en el receptor en lugar de aparecer a ráfagas, permitiendo utilizar códigos correctores de errores para disminuir el BER. En el entrelazado de bit, los bits se almacenan matricialmente para su transmisión.

  • Diversidad

Si se toman 2 o más muestras de una señal, de manera que los desvanecimientos de las muestras sean independientes, entonces la probabilidad de que todas las muestras estén por debajo de un mismo nivel a un mismo tiempo es mínima, permitiendo seleccionar ó combinar a las muestras para obtener una señal afectada con desvanecimientos menos severos que si se considerara solo a una muestra, permitiendo así recuperar a la señal que se transmitió de manera más adecuada y con menos errores. Existen varios métodos de diversidad en el tiempo, en la frecuencia y en el espacio, pero en este artículo se consideran únicamente los siguientes métodos de combinación por diversidad en el espacio: Combinación por igual ganancia (EGC): El receptor corrige la rotación de la fase de las señales recibidas causada por la dispersión, y combina las señales de diferentes trayectorias con un peso igual. El coeficiente de igualación está dado

CÁLCULO DE LA POSICIÓN DE LOS ANILLOS DE DESVANECIMIENTO SELECTIVO PARA UNA ESTACIÓN RADIODIFUSORA EN LA BANDA DE AM

Denominamos desvanecimiento selectivo al fenómeno ocasionado por las ondas, las cuales al tener interferencias entre ellas debido a que recorren caminos diferentes en las ionosferas siendo sensibles a las frecuencias. Por lo tanto una onda moduladora como una portadora de distintas bandas de frecuencias no se desvanece necesariamente en la misma forma.

Cabe destacar antes de profundizar en el tema que este fenómeno produce ciertas deformaciones en las ondas

Éste fenómeno introduce una deformación en la onda recibida, deformación particularmente intensa cuando la onda portadora se desvanece reduciéndose su amplitud hasta alcanzar un valor proporcionalmente menor que las bandas laterales.

Comportamiento de las ondas con respecto a una estación radioemisora

En la cercanía del radioemisor las ondas de tierra son las que dominan mientras que a grandes distancias son las ondas del cielo las que dominan, a distancias moderadas entre ambas las dos ondas presentan aproximadamente los mismos valores en cuanto a magnitud, mientras que el valor del campo resultante depende mas que todo de la relación de fase que existe entre ambas, sin embrago esta relación de fase puede cambiar debido a factores como la frecuencia. Por lo tanto se podrá concluir que a pesar de que las ondas de tierra y del cielo se encuentren en igual intensidad podrán tener un ligero desvanveciento selectivo debido a las deformaciones que pueden ocurrir..

CÁLCULO DE LA POSICIÓN DE LOS ANILLOS DE DESVANECIMIENTO

Para obtener la posición de los anillos de desvanecimiento primeramente se obtiene la gráfica onda de tierra y posteriormente la onda de cielo 10% de tiempo o 50% de tiempo según la clase de estación que se trate. A la zona comprendida entre intensidades de campo onda de tierra y onda de cielo o viceversa en relación se conoce con el nombre de anillo de desvanecimiento selectivo.

Datos que se deben tomar en cuenta a la hora de calcular la posición del anillo del desvanecimiento

  • Como primera recomendación es recomendable que el anillo de desvanecimiento selectivo se encuentre fuera de la zona poblada
  • En caso de que se encontrara en una zona poblada se debe pretender que este salga lo mas estrecho posible

Entre los aspectos a tomar en cuenta están los siguientes:

Se debe tener previamente diseñado el sistema radiador, ya sea direccional u omnidireccional

  • potencia de operación
  • frecuencia de operación
  • clase de estación
  • localización geográfica
  • número de elementos radiadores
  • altura de las torres
  • separación entre torres
  • azimut del eje de las torres
  • magnitudes relativas de corrientes
  • desfasamiento entre corrientes
  • intensidad de campo en el eje vertical
  • patrones de radiación en el plano vertical
  • patrón el plano horizontal

CÁLCULO DE ONDA DE TIERRA

Aplicando la ecuación 1 se puede obtener el valor para la intensidad onda de tierra

R=ERo/Eo

Donde:

E0 = Intensidad de campo radiado a una milla de d distancia = 100mV / m

E = Intensidad de campo radiado en el radial de aginterés

R = Intensidad de campo onda de tierra

R0 = Valor leído sobre las gráficas de la FCC.

Ejemplo de calculo de onda de tierra

Como ejemplo para este análisis se tomaron datos de la estación radiodifusora situada en Chimal huacan Estado de México operando a 1530Khz a una potencia de 5000W con una altura de 100º.

Entrando a las curvas de intensidad de campo para la frecuencia correspondiente al ir variando la distancia (en millas) se obtendrán dependiendo de la conductividad diferentes valores para R0. El valor para E0 se considera de 100mV/m y el valor de E se obtiene del patrón de radiación diseñado para el radial estudiado. Aplicando estos valores en la ecuación se obtiene el valor para la intensidad de campo onda de tierra. Hay que hacer notar que en el cálculo de intensidad de campo E se tomó en cuenta la altura de la torre la cual es muy importante en la obtención en el anillo de desvanecimiento selectivo.

El sistema es direccional y se requiere tener la faja en donde no hay servicio nocturno entre 185º y 255º con respecto al norte

El valor de campo eléctrico para el patrón de radiación horizontal para cada azimut es de: 185º – 546.31mV/m, 195º – 524.6mV/m, 205º – 520.12mV/m, 215º – 534.1mV/m, 225º – 564.03mV/m, 255º – 676.58mV/m.

El valor de conductividad eléctrica se obtiene sobre el radial trazado sobre la carta de conductividad eléctrica de México.

El resultado para onda de tierra en el azimut 185º se muestra en la tabla 1. Para los radiales 195º a 255º se deben tener tablas similares a la tabla 1.

El la tabla 1 se tienen valores para la intensidad de campo onda de tierra para un altura de antena de 100º eléctricos; en la columna número 1 se muestra la conductividad del terreno según se va analizando el radial.

En la columna dos se puede observar la distancia en millas desde el sistema direccional y según se va analizando el radial; para esta distancia D es en la cual se desea conocer la intensidad de campo onda de tierra.

En la columna tres se obtienen valores para R0; de las curvas de intensidad de campo dependiendo de la distancia y conductividad

. En la columna cuatro se tienen los valores de intensidad de campo onda de tierra.

Graficando estos valores en papel logarítmico se obtienen la gráfica onda de tierra mostrada en la

Tabla 1. Onda de tierra radial E = 546.31 mV/m.

Radial (185◦)

θ E m/Vm θ E m/Vm
0 548.6783 48 395.9305
10 546.1907 50.5 377.131680
20 535.7575 53 353.6853
30 509.3987 56 323.2790
33.6 494.3341 59 292.74072
35 487.5229 62.4 260.9624
37 474.3273 65 228.1136
38 470.3662 69 200.94766
40 459.0408 72 152.90870
42 445.7118 76 112.4519
44 431.0152 80.5 70.7092
46 415.8826 85 33.3949

CALCULO DE LA GRAFICA ONDA DE CIELO PARA 50% Y 10% DE TIEMPO.

Para obtener la grafica O.C. para el 50% y 10% O.R. es necesario ir dando valores de distancia e ir obteniendo la intensidad de campo O.C. para ello es necesario establecer un procedimiento y llegar a una expresión que al aplicarla nos de resultados satisfactorios.

Tomando como base de partida la curva de intensidad de campo promedio para onda de cielo, correspondiente a la segunda hora después de la puesta del sol para el 50% O.R. y ésta se basa sobre un sistema de antena que tiene una altura de 0.311 de longitud de onda (112º) y que de radiación en el plano vertical (E) para los diferentes radiales a analizar, teniendo como incógnita el establecer la curva para la antena problema De lo anterior se puede establecer la siguiente relación:

E/EO=R/RO

Donde:

E = Intensidad de campo en el plano vertical en el radial correspondiente; y en el ángulo de elevación donde ocurre la radiación.

E0 = Intensidad de campo en el plano vertical (en el c ángulo de elevación que ocurre la radiación) para f una antena cuya altura es 0.311 de λ

R0 = Intensidad de campo leída de la gráfica; para el d 50% o 10%

R = Intensidad de campo onda de cielo

Al ir variando la distancia desde el origen del sistema a través del radial analizado; se van obteniendo automáticamente los valores, de los ángulos de elevación en los cuales ocurre la radiación (gráfica en la referencia

Para realizar un enlace se debe tomar en cuenta ciertos conocimientos que detallaremos a continuacion:

Propagación por Difracción

Aunque la difracción se produce únicamente por la superficie del suelo u otros obstáculos, para evaluar los parámetros geométricos situados en el plano vertical del trayecto (ángulo de difracción, radio de curvatura, altura del obstáculo) ha de tenerse en cuenta la refracción media de la atmósfera en el trayecto. Para ello, se traza el perfil del trayecto con el radio ficticio de la Tierra que convenga, de no disponer de otras indicaciones, se puede tomar un radio efectivo de la Tierra de 8 500 km.

RECOMENDACIÓN UIT-R P.526-5

PROPAGACIÓN POR DIFRACCIÓN

Propagación por difracción

El objetivo del estudio de la propagación por difracción es modelar el fenómeno y calcular las pérdidas para obstáculos agudos o redondeados, aislados o múltiples y ver cómo se trabaja en la práctica, es decir las condiciones de propagación.

Para realizar este estudio se debe considerar el trayecto radioelectrico en espacio libre TR, donde el campo en R es eo, que no es más que el campo resultante de contribuciones de campo producidas por anillos de radios Rn-1, Rn dispuestos en planos ortogonales al eje TR, situados a distancias d1 y d2 de T y R, respectivamente, como se muestra en la figura.

Esta zona de despeje adicional que hay que tener en consideración además de haber una visibilidad directa entre las dos antenas, es llamada Zona de Fresnel, que no es más que elipsoides concéntricos formados por la revolución de la figura anterior alrededor del eje TR.

Este factor deriva de la teoría de ondas electromagnéticas respecto de la expansión de las mismas al viajar en el espacio libre. Esta expansión resulta en reflexiones y cambios de fase al pasar sobre un obstáculo. El resultado es un aumento o disminución en el nivel de señal recibido.

El análisis de la influencia de los obstáculos se realiza mediante los elipsoides de Fresnel, considerándose que la propagación se efectúa en condiciones de visibilidad directa si no existe ningún obstáculo dentro del primer elipsoide.

Para encontrar los radios de la zona de Fresnel (Rn), se debe condicionar los radios de los anillos como trayectos que delimitan la zona, además de deducir en unidades prácticas, como frecuencia, longitud de onda, distancias, etc., la ecuación para su cálculo.

La ecuación indica el n-ésimo radio de la zona de fresnel, tomando siempre en consideración para el estudio de la propagación R1 o Primer Radio o Primera Zona de Fresnel, haciendo n=1.

Difracción por Obstáculos

Para la valoración, en primera aproximación, de las pérdidas por difracción en obstáculos, se idealiza la forma de éstos, asimilándolos a una arista o cuña de espesor despreciable (filo de cuchillo) o una arista gruesa y redondeada, con un cierto radio de curvatura en la cima. La predicción de las pérdidas se efectúa por separado, según se trate de obstáculos aislados o múltiples.

Las pérdidas por difracción son diferentes dependiendo del tipo de tereno que interfiere en la primera zona de fresnel. Los métodos de cálculo que se deben emplear en los diferentes casos se examinan en la Recomendación UIT-R P.526.

Obstáculo Aislado

El modelo de obstáculo aislado resulta aplicable a los trayectos que, salvo esta obstrucción, son de visibilidad directa.

Obstáculo Agudo (Filo de cuchillo)



El estudio del obstáculo agudo o filo de cuchillo puede hacerse mediante tres casos, el primero lo indica la figura superior, donde el obstáculo está por encima de la línea de vista o rayo directo, lo cual nos da parámetros positivos, es decir, despejamiento h > 0 y ángulo de difracción q > 0, y el coeficiente fresnel-kirchoff u sea del mismo signo del despeje por lo que es positivo y mayor a 0, haciendo que las pérdidas generadas por difracción sean superiores a 6dB.

El segundo caso, se indica cuando el obstáculo esta justo a la altura del rayo directo, con lo cual se obtiene una h=0 y un q = 0, además de u =0, obteniendo una pérdidas de 6dB.

El tercer caso puede observarse en la figura inferior, donde el obstáculo está por debajo de la línea de vista o rayo directo, lo cual nos dá parámetros negativos, es decir despejamiento h < 0 y ángulo de difracción q < 0, y el coeficiente fresnel-kirchhoff u < 0 , tomando en cuenta que si u < -0,7 , las pérdidas se reducen a 0dB.

Las ecuaciones indican el cálculo de las pérdidas, y la gráfica la forma en la cual se van aproximando las expresiones.

Obstáculo Redondeado

Dos Obstáculos

El cálculo de la atenuación para dos obstáculos aislados se realiza mediante una integral doble de Fresnel, pero en la práctica se utilizan métodos más simples y con aproximaciones suficientemente adecuadas para aplicaciones en terreno.

La elección de los diversos modelos se basa en la situación del rayo TR respecto a los obstáculos, se estudiaran tres modelos básicos:

· Método EMP

· Método Epstein-Peterson

· Método Recomendación UIT-R P.526





Método EMP

Se aplica cuando el rayo TR no corta ningún obstáculo, pero existe despojamiento insuficiente en ambos, esto es, para cada obstáculo se cumple que -0,7 £ u £ 0



La atenuación por difracción es igual a la suma de pérdidas producidas por cada uno de los obstáculos por separado ( filo de cuchillo), como puede apreciarse en la ecuación.

Método Epstein- Peterson

Se utiliza cuando el rayo directo corta a los dos obstáculos y estos tienen alturas similares.



La atenuación por difracción es igual a la pérdida en el subvano TO1O2, interceptado por O1 con altura h1 ¢ , más la pérdida en el subvano O1O2TR, interceptado por O2 con altura h2 ¢ , más un término de corrección, propuesto por Millington.

Método Recomendación UIT-R P. 526

Si uno de los obstáculos es claramente dominante, se utiliza el método descrito en la recomendación, el cual evalúa su influencia con la altura real h1 en el vano total TR.

El efecto del segundo obstáculo se calcula en el subvano O1O2R con la altura h2 ¢ del trayecto O1R, además se incluye el término de corrección.

Múltiples Obstáculos

La Recomendación UIT-R P.526 aconseja la aplicación del método Deygout modificado, tomando en cuenta los siguientes pasos:

  1. Se determina el obstáculo dominante del vano, es decir, el que su parámetro fresnel-kirchhoff sea el mayor de todos. Este obstáculo divide en dos el vano, un subvano transmisor-Obstáculo dominante (TOd) y otro Obstáculo dominante-Receptor (OdR) (Denominaremos u p a este parámetro)
  2. En cada subvano se determina también el obstáculo dominante. Se obtendrá un u t para el subvano TOd y otro u r para el subvano OdR.
  3. La pérdida en exceso del vano se evalúa para u p > -0,78, además de correcciones empíricas.



Una imagen del Software lo podemos ver aqui: Diseño de Radio Propagación

Archivo del Software : Diseño de Radio Propagacion

En los enlaces se encuentra mas información que sirven de ayuda para realizar este software.

Para mas Informacion de interes pueden visitar:

http://geocities.ws/abianchi04/textoradioenlaces/index.html

http://www.monografias.com/trabajos40/radiopropagacion/radiopropagacion.shtml

http://jcoppens.com/radio/prop/index.php

611 Modelo calculo radioenlace

Propagacion y campo recibido